Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010




PDF просмотр
НазваниеЛомоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010
страница92/92
Дата конвертации05.10.2012
Размер1.28 Mb.
ТипДоклад
1   ...   84   85   86   87   88   89   90   91   92

216
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
упрощается газодинамический аспект, а при анализе газодинамических по-
токов не учитывается сложная кинетическая схема. В работе рассмотрена 
модель, позволяющая простейшим образом для двумерной осесимметрич-
ной  задачи  учесть  как  особенности  горения  пламени,  так  и  особенности 
процессов, связанных с отводом тепла и торможением конвективного по-
тока. Создана оригинальная программа, исследовано влияние направления, 
скорости и времени действия потока на тушение пламени. 
Работа  выполнена  при  частичной  поддержке  Российского  Фонда  Фун-
даментальных Исследований (гранты 09-08-00961 и 09-01-00748). 
        
Литература 
1. Голубовский Ю.Б., Зинченко А.К., Каган  Ю.М. Исследование поло-
жительного  столба  в  неоне  при  повышенных  давлениях // ЖТФ, 1977, 
т. 47, № 7, с. 1478. 
2. Petrov G.M., Ferreira C.M. Numerical modeling of the constriction of the 
dc positive column in rare gases // Phys. Rev., 1999, E 59, p. 3571. 
3. Jinsong Hua, Kurichi Kumar, Boo Cheong Khoo, Hong Xue, A numerical 
study of the interaction of water spray with a fire plume..// Fire Safety Journal 
37 (2002) 631–657. 
 
 
 
ТЕПЛОВОЙ БАЛАНС СОЛНЕЧНОЙ БАТАРЕИ ПРИ ЕЕ ДВИЖЕНИИ 
 
Науч. сотр. Винниченко Н.А., профессор Знаменская И.А.,  
профессор Уваров А.В. 
 
Применение в производстве фотоэлектрических элементов новых мате-
риалов, таких как арсенид галлия, а также оптических систем, концентри-
рующих солнечное излучение, позволило сократить стоимость и повысить 
КПД современных солнечных батарей. Однако возникли и новые пробле-
мы: КПД высокоэффективных солнечных элементов резко уменьшается с 
ростом  температуры.  Сильный  перегрев  при  высокой  концентрации  сол-
нечного  света  и  недостаточном  охлаждении  может  привести  не  только  к 
потере эффективности, но и к повреждению солнечной батареи. В случае 
стационарных солнечных батарей проблема перегрева решается за счет ус-
тановки дополнительных систем активного охлаждения, например, содер-
жащих  сеть  микроканалов,  по  которым  прокачивается  воздух  или  охлаж-
дающая  жидкость [1-3]. Такое  решение  не  подходит  для  транспортных 
средств,  работающих  на  солнечной  энергии,  т.к.  резко  увеличивает  вес 
конструкции. Однако в случае солнечной батареи, установленной на под-
 

Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны»  
217
вижном  объекте,  например,  на  автомобиле,  появляется  новый  способ  ох-
лаждения: внешний поток воздуха, обусловленный самим движением, уно-
сит  лишнее  тепло.  Эффективность  такого  охлаждения  сильно  зависит  от 
скорости движения и выбора участка обтекаемой поверхности, на котором 
располагается  солнечная  батарея.  Удаление  тепла  с  поверхности  солнеч-
ной батареи должно быть не только достаточно мощным, но и пространст-
венно равномерным, т.к. при последовательном соединении отдельных фо-
тоэлектрических  элементов  вырабатываемая  мощность  ограничивается 
наиболее нагретым элементом.  
В  настоящей  работе  рассмотрен  тепловой  баланс  солнечной  батареи, 
размещенной на поверхности подвижного объекта. В отличие от исследо-
ваний  теплового  баланса  стационарных  солнечных  батарей,  в  которых 
конвективный  теплоотвод,  как  правило,  описывается  с  помощью  эмпири-
ческого  коэффициента  теплопередачи  (что  не  требует  введения  дополни-
тельных  уравнений),  в  данном  случае  для  точного  описания  теплообмена 
необходимо решение уравнений газовой динамики совместно с уравнени-
ем теплового баланса. Последнее играет роль особого граничного условия 
на части поверхности обтекаемого тела, представляющей солнечную бата-
рею. Следует отметить, что подобная постановка задачи является необыч-
ной  для  расчетов  газовой  динамики,  в  которых  нагрев  поверхности  тела 
обычно связан с вязкостными эффектами или образованием ударных волн. 
Проведено  прямое  численное  моделирование  обтекания  круглого  ци-
линдра и упрощенного автомобильного профиля на основе уравнений На-
вье-Стокса  с  упрощенным  учетом  сжимаемости.  Граничное  условие  для 
температуры верхней части поверхности, соответствующей солнечной ба-
тарее, было задано в виде 
T
∂ bat
c
− − − Q
− λ grad T
total
sol
el
rad
inside
air
surface
t

,               (1) 
где   – температура  поверхности  солнечной  батареи,   – суммарная 
bat
total
теплоемкость  всех  слоев  солнечной  батареи,  ,  ,  ,  Q
 – потоки 
sol
el
rad
inside
тепла,  связанные  с  поглощением  солнечной  энергии,  отдачей  энергии  во 
внешнюю  цепь,  излучением  тепла  и  теплоотводом  внутрь  твердого  тела 
(пассивное  охлаждение).  Последнее  слагаемое  в  уравнении (1) описывает 
обмен теплом между солнечной батареей и обтекающим тело потоком га-
за. Интегрирование по времени было выполнено с помощью полунеявной 
схемы второго порядка точности, сочетающей метод Рунге-Кутта для кон-
вективных членов и схему Кранка-Николсона для диссипативных членов. 
Для  определения  давления  использовался  проекционный  метод.  Расчеты 
выполнялись  на  декартовой  сетке,  для  постановки  граничных  условий  на 
границе обтекаемого тела применялся метод погруженных границ. Резуль-
таты численного моделирования для моделей небольших размеров (число 
 

218
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
Рейнольдса до 500) показали, что даже при малых скоростях движения ох-
лаждение  за  счет  внешнего  потока  значительно  эффективнее,  чем  охлаж-
дение  за  счет  естественной  конвекции  в  случае  стационарной  солнечной 
батареи. 
Для полноразмерной модели автомобиля с солнечной батареей течение 
является существенно турбулентным, число Рейнольдса составляет поряд-
ка 106, число Рэлея – порядка 109. Поэтому моделирование для полнораз-
мерных моделей было выполнено на основе осредненных по Фавру урав-
нений Навье–Стокса, дополненных стандартной k-ε моделью турбулентно-
сти.  Проведен  анализ  влияния  различных  моделей  членов,  связанных  со 
сжимаемостью  газа,  величины  кинетической  энергии  турбулентности  и 
диссипации  этой  энергии  во  входном  потоке,  а  также  величины  турбу-
лентного  числа  Прандтля  на  полученные  результаты.  Получена  зависи-
мость  максимальной  температуры  солнечной  батареи  от  скорости  движе-
ния автомобиля. 
  Работа  выполнена  при  частичной  поддержке  Российского  Фонда 
Фундаментальных Исследований (грант 09-08-92004-ННСа). 
        
Литература 
1.  Sala G., Chp. 8: “Cooling of solar cell”. Cells and optics for photovoltaic 
concentration. Adam Hilger, Bristol, 1989, p.239-267. 
2.  Martinelli G., Stefancich M., Chp. 7: “Solar cell cooling”. Concentrator 
photovoltaics. Springer, Berlin, 2007, p.133-150. 
3.  Royne A., Dey C.J., Mills D.R., “Cooling of photovoltaic cells under con-
centrated illumination: a critical review” // Sol. Energ. Mat. & Sol. Cells, 2004, 
v.86, p.451-483. 
4.  Kim J., Kim D., Choi H., “An immersed-boundary finite-volume method 
for simulations of flow in complex geometries” // J. Comput. Phys., 2001, v.171, 
p.132-150. 
 
 
 
ЭЛЛИПСОМЕТРИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ 
ПОВЕРХНОСТНОГО СЛОЯ НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ЖИДКОСТЬ-ПАР 
 
Ассистент Ильина С.Г., студентка Петрова В.А. 
 
Толщина  и  структура  «некритической»  границы раздела  жидкость-пар 
вблизи критической температуры смешения содержит информацию о про-
цессе  взаимного  растворения  ограниченно  смешивающихся  жидкостей 
(объемный фазовый переход (ФП) 2-го рода), процессах адсорбции и сма-
чивания (поверхностные ФП) и их взаимном влиянии. Данные о парамет-
 



Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны»  
219
рах  поверхностного  слоя  необходимы  для  уточнения  глобальной  теории 
ФП [1], учитывающей  и  объемные  и  поверхностные  явления,  и  для  кон-
кретных химических технологий. В этом состоит актуальность настоящей 
задачи. 
При  выборе  методики  эллипсометрии  для  границ  прозрачных  жидко-
стей необходимо учитывать малые значения измеряемых величин по срав-
нению  с  данными  от  металлов,  полупроводников  или  красителей.  Нами 
разработан  метод  определения  параметров  поверхностного  слоя,  т.е.  тол-
щины  поверхностного  слоя – d/λ  и  показателя  преломления  слоя – n2,  в 
котором измеряемыми параметрами являются эллиптичность  ρ  при глав-
ном угле падения  φгл  и величина углового интервала  Δφ = φгл − 3
φ , где  3
φ  – 
угол  Брюстера  для  подложки.  Нами  предполагается  однородность  и  изо-
тропность  поверхностного  слоя.  Экспериментальные  данные,  ,
ρ Δφ  для 
системы  метилциклогексан  (МЦ) – перфторметилциклогексан  (ПФМЦ) 
взяты из работы [2]. Авторы [2] предполагали вычислить градиент показа-
теля преломления по толщине слоя. Измерения эллиптичности отраженно-
го света от границы раздела жидкость-пар произведены при температурах 
выше критической температуры смешения Т ≥  Тс данной бинарной систе-
мы  для  двух  образцов:  критической  и  некритической  концентрации.  Экс-
периментальные результаты представлены на рис. 1.  
 
          (А)                                                                   (Б) 
 
 
Рис. 1. Экспериментальные  данные [2] . (А)  Главный  угол  падения  для  отраженного 
света от образцов с критической (No.2) и некритической (No.1) концентраций системы 
МЦ-ПФМЦ при температурах выше критической. (Б) Эллиптичность отраженного све-
− T
та ρ  от указанных образцов. 
 – приведенная температура 
Tc
 
Обработка экспериментальных данных производилась по типичной но-
мограмме  с  координатами  f
Δ − ρ ,  изображенной  на  рис.2.  Для  вычисле-
ния  угла  Брюстера  подложки  fi3 = arctg(n3)   использовался  показатель 
 

220
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
преломления верхней фазы системы (n3), который вычислялся для каждой 
температуры,  и  соответствующий  участок  номограммы  рассчитывался  по 
нему.    
Номограмма для системы с показателем преломления
                     вещества в объеме n3=1,5.
4,0x10-5
3,0x10-5
n2=1,4
d/l=0,004
n2=1,3
2,0x10-5
n2=1,45
, рад
d/l=0,003
гл 1,0x10-5
-fi
fi3
d/l=0,002
0,0
0,0
1,0x10-3
2,0x10-3
3,0x10-3
4,0x10-3
5,0x10-3
-1,0x10-5
ro
 
Рис. 2. Номограмма  Δfi − ρ  для определения параметров слоя: показателя преломле-
ния n2 и  толщины  d/λ. (Длина  световой  волны  λ=6328 Å). Радиальные  линии  –линии 
равных n2. Огибающие – линии равных толщин  / λ  
 
 
Зависимость n2 от температуры.
1,36
1,35
1,35
1,34
1,34
n2
1,33
1,33
1,32
1,32
317,5
318,0
318,5
319,0
319,5
320,0
Температура, К
 
Рис. 3. Эффективный показатель преломления n2 поверхностного слоя на границе раз-
дела жидкость–пар системы МЦ-ПФМЦ при температурах выше критической темпера-
туры Тс смешения для образцов критической (треугольники) и некритической (квадра-
ты) концентраций 
 

Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны»  
221
Зависимость d/L от температуры.
0,15
0,13
d/L(T) 
0,11
0,09
L
d/ 
0,07
0,05
0,03
теоретическая кривая
0,01
-0,01318,5
318,6
318,7
318,8
318,9
319
319,1
319,2
Т,К
 
Рис. 4. Температурная  зависимость  эффективной  толщины  поверхностного    слоя d/λ 
для образца критической концентрации (верхняя кривая) и значения радиуса корреля-
ции вблизи критической точки 
 
Результаты расчетов представлены на рис. 3 и рис. 4. Величину n2 ло-
гичнее назвать эффективным показателем преломления слоя, т.к. структу-
ра границы раздела предполагает наложение поверхностных свойств верх-
ней фазы, адсорбционного слоя нижней фазы, если поверхностное натяже-
ние системы при этом уменьшается, а также поверхностных капиллярных 
волн, как фактора теплового движения на границе. По характеру зависимо-
сти n2(T) можно с уверенностью указать на присутствие слоя нижней фазы 
на  границе  раздела:  поверхностное  натяжение  перфторуглеродов  значи-
тельно ниже, чем у углеводородов, поэтому формируется слой на границе. 
Подобный  эффект  наблюдался  нами  независимо  в  работе [3] в  системе 
перфтордекалин-гептан  при  рефрактометрических  измерениях.  На  рис.4 
представлена  также  эффективная  толщина  поверхностного  слоя  на  фоне 
теоретической зависимости радиуса корреляции вблизи Тс. Различие асим-
птотического хода этих кривых может быть связано с поведением перфто-
руглерода, который выступает здесь как ПАВ (поверхностно-активное ве-
щество),  и  образует  мицеллярный  раствор  выше  Тс,  что  также  наблюда-
лось в [3]. 
 
Литература 
1. H. Nakonishi. M.Fisher // Phys.Rev.Lett. 1982.V.49.P.1569. 
2. J.W.Schmidt, M.R.Moldover //J/ Chem.Phys. 1986.V.84.P. 4563. 
3.  С.Г.Ильина,  К.А.Кейвсар,  А.В.Никулин // Вест.Моск.Универс. 2009. 
№6.С.59-64. 
 
 
 

222
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
АНАЛИТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ РАЗВИТИЯ ТУРБУЛЕНТНЫХ  
ТЕЧЕНИЙ ДЛЯ РАСЧЕТА ГИДРАВЛИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК  
АГРЕГАТОВ ТРУБОПРОВОДНЫХ СИСТЕМ ПОДАЧИ ЖИДКОСТИ 
 
Зам.директора ФГУП «НИИХИММАШ» Кучкин В.Н., 
мл.науч.сотр. Кучкин К.В. 
 
Представлено построение аналитической модели турбулентности как 
предельной  стадии  развития  автоколебаний  параметров  потока  жидко-
сти. Выполнен расчет затрат энергии на развитие автоколебаний, кото-
рые  соответствуют  потерям  энергии  потока  при  турбулентном  тече-
нии.  Представлены  результаты  экспериментально  определенных  потерь 
давления при течении жидкостей с разными вязкостями в системах пода-
чи. 

Вывод уравнения генерирования турбулентных пульсаций 
Движение вязкой сжимаемой жидкости описывают уравнениями нераз-
рывности, Навье–Стокса и состояния. 
∂ρ
∂υ
+ divρυ = 0, 
+ (υ∇)
1
υ = − ∇v∇υ,  p(ρ)      (1), (2), (3)  
t

t

ρ
где  ,
ρ ,
υ p, соответственно, плотность, скорость, давление и кинематиче-
ская  вязкость  жидкости.  При  числах  Рейнольдса  Re  > Reкр,  где 
Rекр=2 ⋅ 103 ÷2 ⋅ 104, возбуждаются сначала гармонические колебания, затем 
устанавливается турбулентное течение. Для описания турбулентности вос-
пользовались принципами теории возмущений, представляя потоки в виде 
суммы осредненных и пульсационных течений, наложенных на осреднен-
ные.  Приняв,  что  и  параметры  жидкости  представимы  в  виде  суммы  ос-
редненных и пульсационных составляющих: 
ρ = ρ0 + ρ, =
υ w+u, ,  p= 0
= 0
+ Δ,  νΔυ=〈νΔυ〉+νΔυ .       (4) 
С  применением  формул (4) из  системы  уравнений (1) ÷ (3)  получены 
системы уравнений для описания осредненного и пульсационного течений. 
Используя  уравнение  состояния (3) и  произведя  соответствующие  вычис-
ления (обозначив a - скорость распространения малых возмущений в жид-
кости - скорость  звука)  уравнение  движения  (которое  описывает  процесс 
генерирования и распространения возмущений скорости движения жидко-
сти) получается в виде 
2
∂ u
⎛ u
∂ ⎞
2
∂ (vΔυ)
+ gr
ad
− Δ
= 0.                        (5) 
2


dt
⎝ dt 
dt
 

Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны»  
223
Решение уравнения генерирования турбулентности 
Решение уравнения (5) искали с привлечением асимптотических мето-
дов,  используя  следующую  схему:  в  качестве  нулевого  приближения  ре-
шается волновое уравнение, получаемое линеаризацией уравнения (5)  
2
∂ u
2
− a u
Δ = 0 .                                          (6) 
2
dt
Его решение определяет частоты, волновые числа и собственные фор-
мы колебаний. В качестве первого и высших приближений решается диф-
ференциальное уравнение второго порядка для амплитуды колебаний, по-
лучаемое  из  уравнения (5) при  подстановке  в  него  выражений  для  собст-
венных форм.  
Нулевое приближение решения 
В качестве конкретной системы подачи жидкости рассмотрен круглый 
трубопровод,  соединяющий  две  емкости.  Считая  трубопровод  длинным, 
т.е.  L  >>  d,  граничные  условия  сформулированы  исходя  из  абсолютной 
твердости стенок и максимума амплитуд скорости на входе и выходе (т.е. 
акустически  открытых  концов  трубопровода).  Тогда  решение  уравнения 
(6) имеет вид 
∞ ∞
⎛ μ 
 (r, ,
φ t)
m
jω t
mn
= ∑ ∑ A J
cos
mn n
nφ


,                (7) 
r
1
m=0
⎝ 0 ⎠
μ
где  
mn
mn
ω
a
. В первом приближении уравнение генерирования турбу-
0
r
лентности принимает вид: 
2
6
6
∂ u
⎛ ∂ ⎞


2
u
dT
4w dT
a u
Δ = − gr
ad

r
R
Δ
×
⎜ ⎟
⎢ 0
+
(
∑ i+ )
0
1
1
i i
i i
β R T ⎥−
i
∑β RT 
2
i
2
i
t

⎝ t
∂ ⎠
dt
r
dt

1


0
1
=
        (8)  
Частное решение уравнения (8) искали в виде  
(
⎛ μ 
u r,t)
0
AJ0
T

⎟ (t) .                    (9) 
⎝ 0

В  результате  преобразований  уравнение  генерирования  амплитуд  тур-
булентных  пульсаций  приобретает  вид  широко  известного  в  теории  авто-
колебаний, а именно: 
′ + (
2
4
Φ + Φ + Φ )
2

0
2
4
+ ω = 0,                     (10) 
где 
2
μ 4Wβ
2
2
3μ β J r 12Wβ J r
2
4
5μ β J r 20βWJ r
0
4 0 ( )
4
1
5
0 ( )
0
2 0 ( 1)
2
3 0 ( 1)
0 0
1
Φ = 2
− δ W
+
, Φ =−
+

1
Φ =−
+
.     (11) 
0
0
2
2
r
r
2
2
2
r
r
4
2
2
r
r
0
0
0
0
0
0
 

224
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
Если в уравнении (10) Φ0 <0, то физическая система, поток жидкости, 
является самовозбуждающейся, т.е. теряет устойчивость в результате сколь 
угодно малых флуктуационных возмущений. Наконец, если  Φ0 >0, то сис-
тема  устойчива  «в  малом»,  а  при  условии  Φ2 < 0  возможно жесткое воз-
буждение  автоколебаний,  т.е.,  в  нашем  случае,  скачкообразный  переход 
ламинарного течения в турбулентное. Уравнение (10) описывает самовоз-
буждающуюся  автоколебательную  систему,  если  Φ4=0,  а  Φ0 < 0.  В  этом 
случае  решение  задачи  об  амплитуде  автоколебаний  сводится  к  решению 
уравнения 
dA
⎛ Φ
Φ ⎞
 
0
2
2
A
− A
⎟.                                          (12) 
dt
2
8


Решение уравнения (10), выраженное формулой (12), как частный слу-
чай,  включает  в  себя  и  феноменологическое  уравнение,  предложенное 
2
|
Л.Д.Ландау 
2
4
= 2 1
γ | | −α | | ,  в котором  γ  и  α – некоторые пара-
dt
метры, способ нахождения которых автором не указан. 
Расчет потерь энергии при возбуждении турбулентности 
В соответствии с общими представлениями теории автоколебаний, ис-
точником  энергии  для  развития  и  поддержания  автоколебаний  является 
энергия  потока  с  невозмущенными  параметрами.  Расчет  параметров  тур-
булентного потока – амплитуд и частот пульсаций, потерь давления, обу-
словленных  затратами  энергии  на  генерирование  турбулентности  и  мест-
ном  сопротивлении  с  частотой  первой  моды  собственных  колебаний,  мо-
жет быть в общем виде с учетом явного вида зависимости вязкости от тем-
пературы. 
Изложенная аналитическая модель развития турбулентности позволяет 
вести расчеты характеристик агрегатов для потоков разных сред, для двух 
типов практически важных случаев: 
во-первых, по экспериментально определенным гидравлическим харак-
теристикам  элементов  систем  подачи  в  потоке  модельной  жидкости  рас-
считывать характеристики элементов систем подачи натурных сред; 
во-вторых,  рассчитывать  изменения  гидравлических  характеристик 
элементов  систем  подачи,  обусловленные  изменением  формы  проточной 
части. 
Отношение потерь давления при течениях жидкостей с разными термо-
динамическими характеристиками через одинаковые системы в общем слу-
чае произведя расчеты и преобразования, можно рассчитать по формуле 
Δp
1
ρ 1
0
1 1
( 1
α )
1
2

.                                     (13) 
Δ 2
p
ρ2a2 0
2 2
( 1
α )1
 

Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны»  
225
Экспериментальные исследования влияния изменений 
термодинамических параметров жидкостей на характеристики 
агрегатов ПГС 
Выполнены экспериментальные исследования гидравлических характе-
ристик  предохранительных  клапанов  Т413,  Т425 (ОСТ 92-0130-70) в  сис-
теме  подачи  воды  (водопроводной)  и  глицериново-водной  смеси.  Экспе-
риментально  определенные  зависимости  перепадов  давлений  от  квадрата 
скорости  течения  воды  и  глицериново-водных  смесей  для  предохрани-
тельных клапанов Т413 и Т425 представлены на рис. 1 и 2. 
Рис. 1. Зависимость  перепада 
давлений на предохранительном 
клапане Т 413 при ходе клапана 
затвора  h = 1,0 мм.1 – перепад 
давлений  p
Δ  при проливках на 
1
воде  при  t
0
= 20 , 2 – перепад 
при  проливках  глицериново-
водной смеси при  = 25 °С 
 
 
Рис. 2. Зависимость перепада давлений на предохранительном клапане Т425 при ходе 
клапана затвора = 3,3 мм. □ – перепад давлений  Δ при проливках на воде при 
1
= 20  °С,  
○  – перепад при проливках глицериново-водной смеси при  = 35  °С 
 
Характерно, что для предохранительного клапана Т 413 перепад давле-
ний при течении воды ниже перепада давлений при течении глицериново-
водной смеси, а в случае Т425 – наоборот. Объяснение этого факта укла-
дывается  в  рамки  предложенной  аналитической  модели  развития  турбу-
 

226
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
лентности  и  заключается  в  разных  температурах  жидкости  при  экспери-
ментальных работах. 
Сравнение расчетных и экспериментальных результатов 
Отношение перепадов давлений при течении смеси и воды, определен-
⎛ Δ
K
ное формулой (13), равно 
p
p
=
= 1,15



Δ


P
K
⎠расчет

Экспериментально  определенное  отношение  перепадов  давлений  на 
предохранительном  клапане  Т413,  представленных  графиком  рис. 1, со-
⎛ Δ
ставляет 
p
= 1,17


.  
Δ


эксп
Таким  образом,  отклонение  δ  расчетных  и  экспериментально  опреде-
ленных величин составляет  δ = 1,7% . 
Заключение 
Удовлетворительное  совпадение  расчетных  и  экспериментально  опре-
деленных  величин  позволяет  утверждать,  что  развитая  аналитическая  мо-
дель  генерирования  турбулентных  пульсаций  может  быть  использована  в 
практической работе.  
В  частности,  предложенная  аналитическая  модель  генерирования  тур-
булентности позволяет рассчитывать гидравлические характеристики сис-
тем  подачи  и  их  узлов,  работающих  на  агрессивных,  пожароопасных  и 
других жидкостях по результатам экспериментального определения тех же 
систем, работающих на модельной жидкости, например, воде. 
 
 

Содержание  
227
СОДЕРЖАНИЕ 
 
 

Подсекция «Оптика и лазерная физика» 
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ПОГЛОЩЕНИЯ И ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ  
ЭПИТАКСИАЛЬНЫХ ПЛЕНОК ГАДОЛИНИЙ-ГАЛЛИЕВОГО ГРАНАТА,  
ЛЕГИРОВАННОГО ЦЕРИЕМ 
Васильева Н.В., Рандошкин И.В., Плотниченко В.Г., Спасский Д.А., Колобанов В.Н., 
Бушуева Г.В., Зиненкова Г.М.,. Рандошкин В.В.
.................................................................... 5 
 
ФОРМИРОВАНИЕ КРЕМНИЕВЫХ НАНОКРИСТАЛЛОВ МЕТОДОМ 
ИМПУЛЬСНОЙ ЛАЗЕРНОЙ АБЛЯЦИИ В ЖИДКИХ СРЕДАХ 
Заботнов С.В., Перминов П.А., Головань Л.А Кашкаров П.К. ............................................ 8 
 
ОПТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ И ЭЛЕКТРОННЫХ 
СОСТОЯНИЙ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ НАНОСТРУКТУР КРЕМНИЯ 
И АРСЕНИДА ГАЛЛИЯ 
Авакянц Л.П. 
........................................................................................................................... 11 
 
ИЗУЧЕНИЯ РАССТВОРОВ ГУАНИДИНГИДРОХЛОРИДА С ПОМОЩЬЮ 
МАНДЕЛЬШТАМ-БРИЛЛЮЭНОВСКОГО РАССЕЯНИЯ СВЕТА 
Колударов И.П., Сванидзе А.В............................................................................................... 20 
 
О МЕХАНИЗМЕ ФОРМИРОВАНИЯ ГЛОРИИ 
Варламов С.Д. ......................................................................................................................... 21 
 
Подсекция «Радиофизика, физическая электроника и акустика» 
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ТУННЕЛЬНОГО ТОКА В ПРИСУТСТВИИ ПРИМЕСНЫХ  
АТОМОВ НА ПОВЕРХНОСТИ ПОЛУПРОВОДНИКОВ МЕТОДОМ  
СКАНИРУЮЩЕЙ ТУННЕЛЬНОЙ МИКРОСКОПИИ/СПЕКТРОСКОПИИ 
Манцевич В.Н, Маслова Н.С., Орешкин А.И., Панов В.И................................................... 27 
 
АКУСТООПТИЧЕСКИЕ ФИЛЬТРЫ НА КРИСТАЛЛЕ ТЕЛЛУРА 
Князев Г.А................................................................................................................................ 29 
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТОЧУВСТВИТЕЛЬНОГО СЛОЯ  
НА ПОВЕРХНОСТИ ПЬЕЗОКВАРЦЕВОГО СЕНСОРА 
Алешин Ю.К., Васильев А.Б. .................................................................................................. 33 
 
ВЛИЯНИЕ ПРОВОДИМОСТИ ЖИДКОСТИ НА СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ 
НАД НЕЙ ИМПУЛЬСНОГО РАЗРЯДА 
Ваулин Д.Н., Квас А.А., Калинин А.В., Черников В.А. ......................................................... 36 
 
 

228
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
НЕОДНОМЕРНЫЕ ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ СХОДЯЩИЕСЯ УДАРНЫЕ ВОЛНЫ, 
СОЗДАННЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИМ ВЗРЫВОМ ТОНКИХ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ  
ПРОВОЛОЧЕК В ВОЗДУХЕ ПРИ АТМОСФЕРНОМ ДАВЛЕНИИ 
Юсупалиев У. .......................................................................................................................... 39 
 
Подсекция «Физика крнденсированного состояния и физика полупроводников» 
 
ИНДУЦИРОВАННЫЕ ВОДОРОДОМ И ВАКАНСИЯМИ СТРУКТУРНЫЕ 
ПРЕВРАЩЕНИЯ В ФОЛЬГАХ СПЛАВА Pd-Ru 
Авдюхина В.М., Степенко С.О., Назмутдинов А.З. ............................................................ 57 
 
ВЛИЯНИЕ ГИДРИРОВАНИЯ И ДЛИТЕЛЬНОЙ РЕЛАКСАЦИИ НА СТРУКТУРНОЕ 
СОСТОЯНИЕ ФОЛЬГИ СПЛАВА Pd-In-Ru 
Ревкевич Г.П., Авдюхина В.М., Акимова О.В., Левин И.С. ................................................. 59 
 
ВОЗМОЖНОСТИ РЕАЛИЗАЦИИ ЭФФЕКТА ПАМЯТИ ФОРМЫ В СПЛАВАХ  
НА ОСНОВЕ ЖЕЛЕЗА 
Хунджуа А.Г., Чжэн Шаотао .............................................................................................. 63 
 
ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ВЗРЫВ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ ПРОВОДНИКОВ 
Кузьмин Р.Н., Мискинова Н.А.,. Швилкин Б.Н., Макарова А.П., Зубенко В.В., Телегина 
И.В., Рау Э.И., Сеннов Р.А
..................................................................................................... 65 
 
ДИНАМИЧЕСКАЯ ТОПОЛОГИЯ ВАКУУМНОГО КОНДЕНСАТА 
Кузьмин Р.Н., Макарова А.П., Мискинова Н.А., Швилкин Б.Н. ......................................... 68 
 
ИССЛЕДОВАНИЕ САМООРГАНИЗАЦИИ НАНОСТРУКТУР 
НА ПОВЕРХНОСТИ МЕДИ 
Колесников С.В., Клавсюк А.Л., Салецкий А.М.................................................................... 71 
 
ФОТОИНДУЦИРОВАННЫЕ РЕАКЦИИ СПИНОВЫХ ЦЕНТРОВ В НАНОКРИСТАЛ-
ЛИЧЕСКОМ ДИОКСИДЕ ТИТАНА, ЛЕГИРОВАННОМ АЗОТОМ И УГЛЕРОДОМ 
Константинова Е.А. .............................................................................................................. 74 
 
ВЛИЯНИЕ АДСОРБЦИИ АКТИВНЫХ МОЛЕКУЛ НА КОНЦЕНТРАЦИЮ  
И ПОДВИЖНОСТЬ СВОБОДНЫХ НОСИТЕЛЕЙ ЗАРЯДА В МЕЗОПОРИСТОМ 
КРЕМНИИ 
Форш П.А., Мартышов М.Н., Форш Е.А., Кашкаров П.К. ................................................ 76 
 
ДИНАМИКА НОСИТЕЛЕЙ В КЛИНОВИДНОЙ КВАНТОВОЙ ЯМЕ InGaAs ПРИ 
ЛОКАЛЬНОМ ФОТОВОЗБУЖДЕНИИ 
Авакянц Л.П., Боков П.Ю., Глазырин Е.В., Казаков И.П., Червяков А.В. ......................... 79 
 
ТЕОРЕТИЧЕКИЙ АНАЛИЗ ОСОБЕННОСТЕЙ РЕНТГЕНОВСКОГО МЕТОДА  
ФАЗОВОГО КОНТРАСТА ЦЕРНИКЕ ПРИ ИСПОЛЬЗОВАНИИ ПРЕЛОМЛЯЮЩИХ 
ЛИНЗ И ЗОННЫХ ПЛАСТИНОК ....................................................................................... 81 
Кон В.Г., Орлов М.А. .............................................................................................................. 81 
 

Содержание  
229
Подсекция «Биохимическая и медицинская физика» 
 
БИОЭКОЛОГИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ ХИМИЧЕСКОГО СОСТАВА ПРИРОДНЫХ 
ВОДНЫХ ИСТОЧНИКОВ МОСКВЫ И МОСКОВСКОЙ ОБЛАСТИ 
Гордиенко В.А., Клочкова Н.В.,. Старкова М.В., Глазунов А.Л......................................... 85 
 
БИОМИМЕТИЧЕСКИЕ НАНОСИСТЕМЫ И БИО-НЕОРГАНИЧЕСКИЕ  
Хомутов Г.Б............................................................................................................................ 88 
 
ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ РАСТЕНИЙ И СОСТОЯНИЕ ЦЕПИ ЭЛЕКТРОННОГО  
ТРАНСПОРТА 
Киржанов Д.В., Алексеев А.А., Кукушкин А.К..................................................................... 97 
 
Подсекция «Теоретическая и математическая физика» 
 
НОВЫЙ МЕТОД УСКОРЕНИЯ СХОДИМОСТИ РЯДОВ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЙ 
ТЕОРИИ ВОЗМУЩЕНИЙ 
Николаев П.Н. ....................................................................................................................... 103 
 
О ГРАВИТАЦИОННОМ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ p-БРАН 
Гальцов Д.В., Замани-Могаддам С., Мелкумова Е.Ю....................................................... 105 
 
ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧЁРНЫЕ КОЛЬЦА С ДВУМЯ ПАРАМЕТРАМИ ВРАЩЕНИЯ 
Гальцов Д. В., Щерблюк Н.Г................................................................................................ 108 
 
ИЗЛУЧЕНИЕ В НЕЧЕТНЫХ РАЗМЕРНОСТЯХ 
Спирин П.А............................................................................................................................ 110 
 
ЭФФЕКТ КАЗИМИРА В D=3+1 ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ  
МАКСВЕЛЛА-ЧЕРНА-САЙМОНСА: МЕТОД ДИАДНОЙ ФУНКЦИИ ГРИНА 
Жуковский В.Ч., Харланов О.Г............................................................................................ 112 
 
ВОЛНЫ ПЛОТНОСТИ КИРАЛЬНОГО И ПИОННОГО КОНДЕНСАТОВ В МОДЕЛИ 
НАМБУ–ЙОНА-ЛАЗИНИО В МАГНИТНОМ ПОЛЕ 
Жуковский В.Ч., Клименко К.Г., Фролов И.Е. ................................................................... 114 
 
КВАНТОВАНИЕ ЭНЕРГИИ НЕЙТРИНО ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ СРЕДЕ 
Баланцев И.А., Попов Ю.В., Студеникин А.И. .................................................................. 117 
 
СПИНОВЫЙ СВЕТ НЕЙТРИНО ПРИ ПЕРЕХОДАХ МЕЖДУ РАЗЛИЧНЫМИ МАС-
СОВЫМИ СОСТОЯНИЯМИ 
Григорьев А.В., Лохов А.В., Студеникин А.И. ................................................................... 119 
 
ЭФФЕКТИВНОЕ ДЕЙСТВИЕ КЭД В ПОЛЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ  
С УЧЕТОМ ВОЗМОЖНОГО НАРУШЕНИЯ ЛОРЕНЦ-ИНВАРИАНТНОСТИ  
УРАВНЕНИЯ ДИРАКА 
Бубнов А.Ф., Жуковский В.Ч. .............................................................................................. 121 
 

230
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
ГЕНЕРАЦИЯ ВОЛН ПЛОТНОСТИ ПИОННОГО КОНДЕНСАТА В МОДЕЛИ  
ГРОССА-НЕВЁ 
Жуковский В.Ч., Курбанов С.Г., Губина Н.В. Клименко К.Г. ........................................... 123 
 
СИНГУЛЯРНО ВОЗМУЩЕННЫЕ КРАЕВЫЕ ЗАДАЧИ В СЛУЧАЕ КРАТНЫХ  
КОРНЕЙ ВЫРОЖДЕННОГО УРАВНЕНИЯ 
Бутузов В.Ф. ......................................................................................................................... 124 
 
ЗАДАЧА О ВОЗБУЖДЕНИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ В ОБЛАСТИ  
С КИРАЛЬНЫМ ЗАПОЛНЕНИЕМ 
Боголюбов А.Н., Гао Д., Мухартова Ю.В. ......................................................................... 127 
 
ВЛИЯНИЕ МЕРИДИОНАЛЬНЫХ ПОТОКОВ НА КОНФИГУРАЦИЮ  
МАГНИТНОГО ПОЛЯ В СОЛНЕЧНОМ ДИНАМО 
Попова Е.П., Соколов Д.Д.................................................................................................... 129 
 
О РАСПРОСТРАНЕНИИ ВОЗМУЩЕНИЙ, ВОЗБУЖДАЕМЫХ ДВИЖУЩИМИСЯ 
ИСТОЧНИКАМИ, В ЖИДКОСТЯХ 
Свешников А.Г., Перова Л.В................................................................................................ 132 
 
СТАТИСТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ТЕЛЕКОММУНИКАЦИОННОГО ТРАФИКА  
В СЕТЯХ ПЕРЕДАЧИ ДАННЫХ: ЭКСПЕРИМЕНТ И ТЕОРИЯ 
Сухарева Н.А......................................................................................................................... 134 
 
 
Подсекция «Методика преподавания» 
 
ПРОБЛЕМЫ ИЗУЧЕНИЯ ОБЩЕЙ ФИЗИКИ СТУДЕНТАМИ НЕФИЗИЧЕСКИХ 
СПЕЦИАЛЬНОСТЕЙ  
Неделько В.И., Хунджуа А.Г. .............................................................................................. 141 
 
РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ КИНЕМАТИКИ ПЛОСКОГО ДВИЖЕНИЯ В КУРСЕ ФИЗИКИ 
СРЕДНЕЙ ШКОЛЫ 
Боков П.Ю., Грачев А.В., Погожев В.А.Салецкий А.М................................................... 142 
 
О ЗАКОНАХ СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА И ПОЛНОЙ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ 
В КУРСЕ ФИЗИКИ СРЕДНЕЙ ШКОЛЫ 
Боков П.Ю., Грачев А.В., Погожев В.А.Салецкий А.М................................................... 143 
 
УЧЕБНО-НАУЧНЫЙ СПЕЦИАЛЬНЫЙ ФИЗИЧЕСКИЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ 
КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ 
Русаков В.С., Салецкий А.М., Губайдулина Т.В., Лукьянова Е.Н., Иванова О.С. ........... 143 
 
ЗАДАЧА СПЕЦИАЛЬНОГО ФИЗИЧЕСКОГО ПРАКТИКУМА «РЕНТГЕНОВСКИЙ 
ФЛУОРЕСЦЕНТНЫЙ АНАЛИЗ» 
Русаков В.С.Лукьянова Е.Н. .............................................................................................. 147 
 
 

Содержание  
231
СПЕЦИАЛЬНЫЙ ФИЗИЧЕСКИЙ ПРАКТИКУМ "МЕССБАУЭРОВСКАЯ СПЕКТРО-
СКОПИЯ" 
Русаков В.С., Губайдулина Т.В............................................................................................ 149 
 
ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И БАНКИ ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИХ ДАННЫХ 
Варламов В.В., Гончарова Н.ГИшханов Б.С. ................................................................... 151 
 
АТОМНЫЕ ЯДРА 
Варламов В.В., Ишханов Б.С., Комаров С.Ю. ................................................................... 152 
 
САЙТ "ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА В ИНТЕРНЕТЕ". АНАЛИЗ СТАТИСТИКИ ПОСЕЩЕНИЙ 
Кэбин Э.И.............................................................................................................................. 153 
 
ОПЫТ РАЗРАБОТКИ ТРЕНИРОВОЧНЫХ И ДИАГНОСТИЧЕСКИХ РАБОТ ДЛЯ 
ПОДГОТОВКИ ШКОЛЬНИКОВ 10-х – 11-х КЛАССОВ К СДАЧЕ ЕГЭ ПО ФИЗИКЕ 
Вишнякова Е.А., Зинковский В.И., Лукашёва Е.В., Макаров В.А., Семёнов М.В.,  
Черепецкая Е.Б.Якута А.А., Якута Е.В. .......................................................................... 157 
 
Подсекция « Науки о Земле» 
 
САМООБРАЩЕНИЕ ТЕРМОНАМАГНИЧЕННОСТИ В ШПИНЕЛИДАХ  
КИМБЕРЛИТОВ 
Максимочкин В.И., Трухин В.И., Жиляева В.И., Хахалова Е.А. ....................................... 165 
 
О ТЕРМИЧЕСКОМ СОСТОЯНИИ ВНУТРЕННЕГО ЯДРА ЗЕМЛИ 
Петрунин Г.И., Лупачик В.В. .............................................................................................. 168 
 
ОДНОФАЗНОЕ ОКИСЛЕНИЕ ТИТАНОНОМАГНЕТИТА 
И САМООБРАЩЕНИЕ ТЕРМООСТАТОЧНОЙ НАМАГНИЧЕННОСТИ 
Трухин В.И., Максимочкин В.И., Минина Ю.А. ................................................................. 172 
 
РЕШЕНИЕ ПРОБЛЕМЫ ВЕКОВОГО ВОЗРАСТАНИЯ СРЕДНЕГО ГЛОБАЛЬНОГО 
УРОВНЯ ОКЕАНА И ВЕКОВЫХ ИЗМЕНЕНИЙ СРЕДНИХ УРОВНЕЙ ОКЕАНА  
В СЕВЕРНОМ И ЮЖНОМ ПОЛУШАРИЯХ ЗЕМЛИ 
Баркин Ю.В. ......................................................................................................................... 175 
 
ФОРМИРОВАНИЕ СОЛИТОНОВ В ЖИДКОСТИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВЕТРА 
Шелковников Н.К. ................................................................................................................ 182 
 
ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛОПЕРЕДАЧИ В ВУЛКАНИЧЕСКИХ И ИСКУССТВЕННЫХ 
СТЕКЛАХ 
Петрунин Г.И.Попов В.Г.Кузнецова Е.А........................................................................ 184 
 
ПАЛЕОНАПРЯЖЕННОСТЬ ГЕОМАГНИТНОГО ПОЛЯ РИФТОВОЙ ЗОНЫ  
КРАСНОГО МОРЯ И  ЮГА САХ  
Максимочкин В.И., Бахаева Л.В. ........................................................................................ 189 
 
ДИАГНОСТИКА СИГНАЛАМИ GPS/ГЛОНАСС ВОЗДЕЙСТВИЙ МОЩНОГО 
РАДИОИЗЛУЧЕНИЯ НА ИОНОСФЕРУ  
Куницын В.Е., Падохин А.М., Курбатов Г.А., Васильев А.Е. ........................................... 193 
 

232
ЛОМОНОСОВСКИЕ ЧТЕНИЯ – 2010 
АКУСТО-ГРАВИТАЦИОННЫЕ ВОЛНЫ В ВЕРХНЕЙ АТМОСФЕРЕ  
Андреева Е.С., Крысанов Б.Ю., Куницына В.Е.................................................................. 197 
 
Подсекция «Газодинамика, термодинамика и ударные волны» 
 
ВОСПЛАМЕНЕНИЕ С ПОМОЩЬЮ ПОВЕРХНОСТНОГО СВЧ РАЗРЯДА ЖИДКИХ 
УГЛЕВОДОРОДОВ В УСЛОВИЯХ ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ВОЗДУШНЫХ 
ПОТОКОВ  
Карачев А.А.Шибков В.М.Шибкова Л.В. ....................................................................... 203 
 
ПЛАЗМЕННО-СТИМУЛИРОВАННОЕ ВОСПЛАМЕНЕНИЕ СВЕРХЗВУКОВОГО  
ПРОПАН-ВОЗДУШНОГО ПОТОКА В УСЛОВИЯХ ПОВЕРХНОСТНОГО  
СВЕРХВЫСОКОЧАСТОТНОГО РАЗРЯДА  
Константиновский Р.С.Шибков В.М.Шибкова Л.В..................................................... 207 
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ УДАРНОЙ ВОЛНЫ С ОБЛАСТЬЮ  
РЕЛАКСАЦИИ ПЛАЗМЫ НАНОСЕКУНДНОГО РАСПРЕДЕЛЕННОГО 
ПОВЕРХНОСТНОГО РАЗРЯДА 
Знаменская И.А., Орлов Д.М.Иванов И.Э.Коротеева Е.Ю. ......................................... 212 
 
ЕСТЕСТВЕННАЯ КОНВЕКЦИЯ И ФОРМИРОВАНИЕ СТАЦИОНАРНЫХ 
СОСТОЯНИЙ В НЕРАВНОВЕСНЫХ СРЕДАХ И ПРИ ГЕТЕРОГЕННОМ ГОРЕНИИ 
Уваров А.В.,  Сысоев Н.Н.Якимчук О.С. .......................................................................... 214 
 
ТЕПЛОВОЙ БАЛАНС СОЛНЕЧНОЙ БАТАРЕИ ПРИ ЕЕ ДВИЖЕНИИ 
Винниченко Н.А., Знаменская И.А.Уваров А.В. ..............................................................  216 
 
ЭЛЛИПСОМЕТРИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ПОВЕРХНОСТНОГО 
СЛОЯ НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ЖИДКОСТЬ-ПАР 
Ильина С.Г., Петрова В.А. .................................................................................................. 218 
 
АНАЛИТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ РАЗВИТИЯ ТУРБУЛЕНТНЫХ  ТЕЧЕНИЙ 
ДЛЯ РАСЧЕТА ГИДРАВЛИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК АГРЕГАТОВ 
ТРУБОПРОВОДНЫХ СИСТЕМ ПОДАЧИ ЖИДКОСТИ 
Кучкин В.Н., Кучкин К.В. ...............................................................................................................222 
 
 
 

Document Outline

  • Lcht_10.pdf
    • Обложка.pdf
    • Титул10.pdf
    • 1_Opt__.pdf
    • 2_Radio.pdf
    • 3_Kondens.pdf
    • 4_Biochim.pdf
    • 5_Teor_mat.pdf
    • 6_prepod.pdf
    • 7geofiz.pdf
    • 8gazodin.pdf
  • 9_soderzh.pdf

1   ...   84   85   86   87   88   89   90   91   92

Похожие:

Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 icon    xxxiii районная   научно - практическая   конференция учащихся  (сборник тезисов докладов) 
Сборник составлен на основании тезисов работ учащихся Октябрьского района г. Красноярска, 
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconТезисы докладов
Я 43  Материалы Научной конференции «Ломоносовские чтения» 2012 года и Международной
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconНаучная конференция «ломоносовские чтения» 2010 международная научная конференция студентов
Миленко, В. В. Хапаева. - Севастополь: Филиал мгу в г. Севастополе,  2010 - 686 c
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconДоклада,  в  том  числе 78 докладов - участниками  из  других  регионов  России  и 13 
Сборник  тезисов  докладов  секции  «Физика»  ежегодно  издается  на  физическом 
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 icon  Тезисы докладов и сообщений  
Сборник тезисов докладов и сообщений Первой Международной научной конференции Проб
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconСборник докладов и выступлений 19-20 апреля 2010 г г. Сургут Ханты-Мансийск 2010 1 ббк  78. 342
«Школьная библиотека инновационная площадка образовательно-воспитательной   деятельности новой школы»
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconКалендарный план гоу цо №1433 на апрель 2010 года
Посещение урока литературного чтения в 3 «А» классе. Цель: уровень преподавания предмета
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconПлан работы гоу сош №937 имени Героя России А. Перова на апрель 2010 года №
Сдача сведений из пк "Школьный офис" о выбывших/прибывших в образовательные учреждения в марте 2010
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconСекция "Системы телекоммуникаций и теория телетрафика"  xliv всероссийской конференции по проблемам математики,  информатики, физики и химии. 21-25 апреля 2008 г.  Список тезисов 
Атерекова  Т. В.,  Зарипова  Э. Р. Модель  состояний  мобильной  станции  в  сети 
Ломоносовские чтения секция физики Апрель 2010 года сборник тезисов докладов 2010 iconXlv Школа пияф ран, гатчина  Секция Физики  Конденсированного Состояния 
В  данном  выпуске  представлены  программа,  аннотации  докладов  и  состав  участников 
Разместите кнопку на своём сайте:
TopReferat


База данных защищена авторским правом ©topreferat.znate.ru 2012
обратиться к администрации
ТопРеферат
Главная страница